在日復一日的學習中，說到知識點，大家是不是都習慣性的重視？知識點就是“讓別人看完能理解”或者“通過練習我能掌握”的內容。掌握知識點是我們提高成績的關鍵！下面是小編整理的物理動量知識點，僅供參考，歡迎大家閱讀。
1.力的衝量
定義：力與力作用時間的乘積--衝量I=Ft
向量：方向--當力的方向不變時，衝量的方向就是力的方向。
過程量：力在時間上的累積作用，與力作用的一段時間相關
單位：牛秒、N?s
2.動量
定義：物體的質量與其運動速度的乘積--動量p=mv
向量：方向--速度的方向
狀態量：物體在某位置、某時刻的動量
單位：千克米每秒、kgm/s
3.動量定理∑Ft=mvt-mv0
動量定理研究物件是一個質點，研究質點在合外力作用下、在一段時間內的一個運動過程。定理表示合外力的衝量是物體動量變化的原因，合外力的衝量決定並量度了物體動量變化的大小和方向。
向量性：公式中每一項均為向量，公式本身為一向量式，在同一條直線上處理問題，可先確定正方向，可用正負號表向量的方向，按代數方法運算。
當研究的過程作用時間很短，作用力急劇變化(打擊、碰撞)時，∑F可理解為平均力。動量定理變形為∑F=Δp/Δt，表明合外力的大小方向決定物體動量變化率的大小方向，這是牛頓第二定律的另一種表述。
4.動量守恆：一個系統不受外力或所受到的合外力為零，這個系統的動量就保持不變，可用數學公式表達為p=p'系統相互作用前的總動量等於相互作用後的總動量。
Δp1=-Δp2相互作用的兩個物體組成的系統，兩物體動量的增量大小相等方向相反。 Δp=0系統總動量的變化為零
“守衡”定律的研究物件為一個系統，上式均為向量運算，一維情況可用正負表示方向。注意把握變與不變的關係，相互作用過程中，每一個參與作用的成員的動量均可能在變
化著，但只要合外力為零，各物體動量的向量合總保持不變。
注意各狀態的動量均為對同一個參照系的動量。而相互作用的系統可以是兩個或多個物體組成。
5.怎樣判斷系統動量是否守衡?
動量守衡條件是系統不受外力，或合外力為零。一般研究問題，如果相互作用的內力比外力大很多，則可認為系統動量守衡;根據力的獨立作用原理，如果在某方向上合外力為零，則在該方向上動量守衡。
注意守衡條件對內力的性質沒有任何限制，可以是電場力、磁場力、核力等等。對系統狀態沒有任何限制，可以是微觀、高速系統，也可以是巨集觀、低速系統。而力的作用過程可以是連續的作用，可以是間斷的作用，如二人在光滑平面上的拋接球過程。綜上有：
物體運動狀態是否變化取決於--物體所受的合外力。
(1)力的大小和方向;
(2)力作用時間的長短。實驗表明只要力與其作用時間的乘積一定，它引起同一個物體的速度變化相同，力與力作用時間的乘積，可以決定和量度力的某種作用效果--衝量。系統的內力改變了系統內物體的動量，但系統外力才是改變系統總動量的原因。
物理動量知識點2【實驗目的】
(])驗證動量守恆定律。
(2)進一步熟悉氣墊導軌、通用電腦計數器的使用方法。
(3)用觀察法研究彈性碰撞和非彈性碰撞的特點。
【實驗儀器】
氣墊導軌，電腦計數器，氣源，物理天平等。_動量守恆定律
【實驗原理】
如果某一力學系統不受外力，或外力的向量和為零，則系統的總動量保持不變，這就是動量守恆定律。本實驗中利用氣墊導軌上兩個滑塊兒的碰撞來驗證動量守恆定律的。在水平導軌上滑塊兒與導軌之間的摩擦力忽略不計，則兩個滑塊兒在碰撞時除受到相互作用的內力外，在水平方向不受外力的作用，因而碰撞的動母守恆。
【實驗內容】
1.用彈性碰投驗證動量守恆定律
2.用完全非彈性矽撞驗證動量守恆——動量守恆定律
物理動量知識點3全面理解動量守恆定律
定義：如果一個系統不受外力或所受外力的向量和為零，那麼這個系統的總動量保持不變，這個結論叫做動量守恆定律。動量守恆定律是自然界中最重要最普遍的守恆定律之一，它既適用於巨集觀物體，也適用於微觀粒子;既適用於低速運動物體，也適用於高速運動物體。
動量守恆定律的適用條件：
(1)系統不受外力或系統所受的外力的合力為零。
(2)系統所受外力的合力雖不為零，但比系統內力小得多。
(3)系統所受外力的合力雖不為零，但在某個方向上的分力為零，則在該方向上系統的總動量保持不變??分動量守恆。
注意：
(1)區分內力和外力。
碰撞時兩個物體之間一定有相互作用力，由於這兩個物體是屬於同一個系統的，它們之間的力叫做內力;系統以外的物體施加的，叫做外力。
(2)在總動量一定的情況下，每個物體的動量可以發生很大變化。
例如：靜止的兩輛小車用細線相連，中間有一個壓縮的彈簧。燒斷細線後，由於彈力的作用，兩輛小車分別向左右運動，它們都獲得了動量，但動量的向量和為零。
動量守恆的數學表述形式：
(1)p=p′
即系統相互作用開始時的總動量等於相互作用結束時(或某一中間狀態時)的總動量。
(2)Δp=0
即系統的總動量的變化為零.若所研究的系統由兩個物體組成，則可表述為：
m1v1+m2v2=m1v1′+m2v2′ (等式兩邊均為向量和)
(3)Δp1=-Δp2
即若系統由兩個物體組成，則兩個物體的動量變化大小相等，方向相反，此處要注意動量變化的向量性。在兩物體相互作用的過程中，也可能兩物體的動量都增大，也可能都減小，但其向量和不變。
動量定理與動能定理的區別：
動量定理Ft=mv2-mv1反映了力對時間的累積效應，是力在時間上的積累。為向量，既有大小又有方向。 動能定理Fs=1/2mv2-1/2mv02反映了力對空間的累積效應，是力在空間上的積累。為標量，只有大小沒有方向。
系統內力只改變系統內各物體的運動狀態,不能改變整個系統的運動狀態，只有外力才能改變整個系統的運動狀態,所以，系統不受或所受外力為0時，系統總動量保持不變.
爆炸與碰撞的比較：
(1)爆炸，碰撞類問題的共同特點是物體的相互作用突然發生，相互作用的力為變力，作用時間很短，作用力很大，且遠大於系統所受的外力，故可用動量守恆定律處理。
(2)在爆炸過程中，有其他形式的能轉化為動能，系統的動能在爆炸後可能增加;在碰撞過程中，系統總動能不可能增加，一般有所減少轉化為內能。
(3)由於爆炸，碰撞類問題作用時間很短，作用過程中物體的位移很小，一般可忽略不計，可以把作用過程作為一個理想化過程簡化處理，即作用後還從作用前的瞬間的位置以新的動量開始運動。
物理動量知識點4衝量與動量(物體的受力與動量的變化)
1.動量：p=v {p:動量(g/s)，:質量(g)，v:速度(/s)，方向與速度方向相同｝
3.衝量：I=Ft {I:衝量(N?s)，F:恆力(N)，t:力的作用時間(s)，方向由F決定｝
4.動量定理：I=Δp或Ft=vt–v {Δp:動量變化Δp=vt–v，是向量式}
5.動量守恆定律：p前總=p後總或p=p’′也可以是1v1+2v2=1v1′+2v2′
6.彈性碰撞：Δp=0;ΔE=0 {即系統的動量和動能均守恆}
7.非彈性碰撞Δp=0;0<ΔE<ΔE {ΔE：損失的動能，E：損失的最大動能}
8.完全非彈性碰撞Δp=0;ΔE=ΔE {碰後連在一起成一整體}
9.物體1以v1初速度與靜止的物體2發生彈性正碰:
v1′=(1-2)v1/(1+2) v2′=21v1/(1+2)
10.由9得的推論-----等質量彈性正碰時二者交換速度(動能守恆、動量守恆)
11.子彈水平速度v射入靜止置於水平光滑地面的長木塊M，並嵌入其中一起運動時的機械能損失
E損=v2/2-(M+)vt2/2=fs相對 {vt:共同速度，f:阻力，s相對子彈相對長木塊的位移}
物理動量知識點51.動量：p=mv {p:動量(kg/s)，m:質量(kg)，v:速度(m/s)，方向與速度方向相同｝
3.衝量：I=Ft {I:衝量(Ns)，F:恆力(N)，t:力的作用時間(s)，方向由F決定｝
4.動量定理：I=Δp或Ft=mvt–mvo {Δp:動量變化Δp=mvt–mvo，是向量式}
5.動量守恆定律：p前總=p後總或p=p’也可以是m1v1+m2v2=m1v1+m2v2
6.彈性碰撞：Δp=0;ΔEk=0 {即系統的動量和動能均守恆}
7.非彈性碰撞Δp=0;0<ΔEK<ΔEKm {ΔEK：損失的動能，EKm：損失的最大動能}
8.完全非彈性碰撞Δp=0;ΔEK=ΔEKm {碰後連在一起成一整體}
9.物體m1以v1初速度與靜止的物體m2發生彈性正碰:
v1=(m1-m2)v1/(m1+m2) v2=2m1v1/(m1+m2)
10.由9得的推論-----等質量彈性正碰時二者交換速度(動能守恆、動量守恆)
11.子彈m水平速度vo射入靜止置於水平光滑地面的長木塊M，並嵌入其中一起運動時的機械能損失
E損=mvo2/2-(M+m)vt2/2=fs相對 {vt:共同速度，f:阻力，s相對子彈相對長木塊的位移}
注：
(1)正碰又叫對心碰撞，速度方向在它們“中心”的連線上;
(2)以上表達式除動能外均為向量運算,在一維情況下可取正方向化為代數運算;
(3)系統動量守恆的條件:合外力為零或系統不受外力，則系統動量守恆(碰撞問題、爆炸問題、反衝問題等);
(4)碰撞過程(時間極短，發生碰撞的物體構成的系統)視為動量守恆,原子核衰變時動量守恆;
(5)爆炸過程視為動量守恆，這時化學能轉化為動能，動能增加;(6)其它相關內容：反衝運動、火箭、航天技術的發展和宇宙航行〔見第一冊P128〕。
物理動量知識點61.動量和衝量
(1)動量：運動物體的質量和速度的乘積叫做動量，即p=mv。是向量，方向與v的方向相同。兩個動量相同必須是大小相等，方向一致。
(2)衝量：力和力的作用時間的乘積叫做該力的衝量，即I=Ft。衝量也是向量，它的方向由力的方向決定。
2.★★動量定理：物體所受合外力的衝量等於它的動量的變化。表示式：Ft=p′-p或Ft=mv′-mv
(1)上述公式是一向量式，運用它分析問題時要特別注意衝量、動量及動量變化量的方向。高三物理一輪複習中也需要特別注意。
(2)公式中的F是研究物件所受的包括重力在內的所有外力的合力。
(3)動量定理的研究物件可以是單個物體，也可以是物體系統。對物體系統，只需分析系統受的外力，不必考慮系統內力。系統內力的作用不改變整個系統的總動量。
(4)動量定理不僅適用於恆定的力，也適用於隨時間變化的力。對於變力，動量定理中的.力F應當理解為變力在作用時間內的平均值。
★★★3.動量守恆定律：一個系統不受外力或者所受外力之和為零，這個系統的總動量保持不變。
表示式：m1v1+m2v2=m1v1′+m2v2′
(1)動量守恆定律成立的條件
①系統不受外力或系統所受外力的合力為零。
②系統所受的外力的合力雖不為零，但系統外力比內力小得多，如碰撞問題中的摩擦力，爆炸過程中的重力等外力比起相互作用的內力來小得多，可以忽略不計。
③系統所受外力的合力雖不為零，但在某個方向上的分量為零，則在該方向上系統的總動量的分量保持不變。
(2)動量守恆的速度具有“四性”：①向量性;②瞬時性;③相對性;④普適性。
4.爆炸與碰撞
(1)爆炸、碰撞類問題的共同特點是物體間的相互作用突然發生，作用時間很短，作用力很大，且遠大於系統受的外力，故可用動量守恆定律來處理。
(2)在爆炸過程中，有其他形式的能轉化為動能，系統的動能爆炸後會增加，在碰撞過程中，系統的總動能不可能增加，一般有所減少而轉化為內能。
(3)由於爆炸、碰撞類問題作用時間很短，作用過程中物體的位移很小，一般可忽略不計，可以把作用過程作為一個理想化過程簡化處理。即作用後還從作用前瞬間的位置以新的動量開始運動。
5.反衝現象：反衝現象是指在系統內力作用下，系統內一部分物體向某方向發生動量變化時，系統內其餘部分物體向相反的方向發生動量變化的現象。噴氣式飛機、火箭等都是利用反衝運動的例項。顯然，在反衝現象裡，系統的動量是守恆的。
物理動量知識點71、動量是向量
其方向與速度方向相同，大小等於物體質量和速度的乘積，即P=mv。
2、衝量也是向量
它是力在時間上的積累。衝量的方向和作用力的方向相同，大小等於作用力的大小和力作用時間的乘積。
在計算衝量時，不需要考慮被作用的物體是否運動，作用力是何種性質的力，也不要考慮作用力是否做功。
在應用公式I=Ft進行計算時，F應是恆力，對於變力，則要取力在時間上的平均值，若力是隨時間線性變化的，則平均值為
3、動量定理：
動量定理是描述力的時間積累效果的，其表示式為I=ΔP=mv-mv0式中I表示物體受到所有作用力的衝量的向量和，或等於合外力的衝量;
ΔP是動量的增量，在力F作用這段時間內末動量和初動量的向量差，方向與衝量的方向一致。
動量定理可以由牛頓運動定律與運動學公式推匯出來，但它比牛頓運動定律適用範圍更廣泛，更容易解決一些問題。
4、動量守恆定律
(1)內容：對於由多個相互作用的質點組成的系統，若系統不受外力或所受外力的向量和在某力學過程中始終為零，則系統的總動量守恆，公式：
(2)內力與外力：系統內各質點的相互作用力為內力，內力只能改變系統內個別質點的動量，與此同時其餘部分的動量變化與它的變化等值反向，系統的總動量不會改變。外力是系統外的物體對系統內質點的作用力，外力可以改變系統總的動量。
(3)動量守恆定律成立的條件
a、不受外力
b、所受合外力為零
c、合外力不為零，但F內>>F外，例如爆炸、碰撞等。
d、合外力不為零，但在某一方向合外力為零，則這一方向動量守恆。
(4)應用動量守恆應注意的幾個問題：
a、所有系統中的質點，它們的速度應對同一參考系，應用動量守恆定律建立方程式時它們的速度應是同一時刻的。
b、無論機械運動、電磁運動以及微觀粒子運動、只要滿足條件，定律均適用。
(5)動量守恆定律的應用步驟。
第一，明確研究物件。
第二，明確所研究的物理過程，分析該過程中研究物件是否滿足動量守恆的條件。
第三，明確初、末態的動量及動量的變化。
第四，確定參考系和座標系，最後根據動量守恆定律列方程，求解。
物理動量知識點8動量定理是力對時間的積累效應，使物體的動量發生改變，適用的範圍很廣，它的研究物件可以是單個物體，也可以是物體系;它不僅適用於恆力情形，而且也適用於變力情形，尤其在解決作用時間短、作用力大小隨時間變化的打擊、碰撞等問題時，動量定理要比牛頓定律方便得多，本文試從幾個角度談動量定理的應用。
[一、 用動量定理解釋生活中的現象]
[例 1] 豎立放置的粉筆壓在紙條的一端.要想把紙條從粉筆下抽出，又要保證粉筆不倒，應該緩緩、小心地將紙條抽出，還是快速將紙條抽出?說明理由。
[解析] 紙條從粉筆下抽出，粉筆受到紙條對它的滑動摩擦力μmg作用，方向沿著紙條抽出的方向.不論紙條是快速抽出，還是緩緩抽出，粉筆在水平方向受到的摩擦力的大小不變.在紙條抽出過程中，粉筆受到摩擦力的作用時間用t表示，粉筆受到摩擦力的衝量為μmgt，粉筆原來靜止，初動量為零，粉筆的末動量用mv表示.根據動量定理有:μmgt=mv。
如果緩慢抽出紙條，紙條對粉筆的作用時間比較長，粉筆受到紙條對它摩擦力的衝量就比較大，粉筆動量的改變也比較大，粉筆的底端就獲得了一定的速度.由於慣性，粉筆上端還沒有來得及運動，粉筆就倒了。
如果在極短的時間內把紙條抽出，紙條對粉筆的摩擦力衝量極小，粉筆的動量幾乎不變.粉筆的動量改變得極小，粉筆幾乎不動，粉筆也不會倒下。
[二、 用動量定理解曲線運動問題]
[例 2] 以速度v0 水平丟擲一個質量為1 kg的物體，若在丟擲後5 s未落地且未與其它物體相碰，求它在5 s內的動量的變化.(g=10 m/s2)。
[解析] 此題若求出末動量，再求它與初動量的向量差，則極為繁瑣.由於平丟擲去的物體只受重力且為恆力，故所求動量的變化等於重力的衝量.則
Δp=Ft=mgt=1×10×5=50 kg·m / s。
[點評] ① 運用Δp=mv-mv0求Δp時，初、末速度必須在同一直線上，若不在同一直線，需考慮運用向量法則或動量定理Δp=Ft求解Δp.②用I=F·t求衝量，F必須是恆力，若F是變力，需用動量定理I=Δp求解I。
[三、 用動量定理解決打擊、碰撞問題]
打擊、碰撞過程中的相互作用力，一般不是恆力，用動量定理可只討論初、末狀態的動量和作用力的衝量，不必討論每一瞬時力的大小和加速度大小問題。
[例 3] 蹦床是運動員在一張繃緊的彈性網上蹦跳、翻滾並做各種空中動作的運動專案.一個質量為60 kg的運動員，從離水平網面3.2 m高處自由落下，觸網後沿豎直方向蹦回到離水平網面1.8 m高處.已知運動員與網接觸的時間為1.4 s.試求網對運動員的平均衝擊力.(取g=10 m/s2)
[解析] 將運動員看成質量為m的質點，從高h1處下落，剛接觸網時速度方向向下，大小 。
彈跳後到達的高度為h2，剛離網時速度方向向上，大小，
接觸過程中運動員受到向下的重力mg和網對其向上的彈力F.選取豎直向上為正方向，由動量定理得: 。
由以上三式解得:，
代入數值得: F=1.2×103 N。
[四、 用動量定理解決連續流體的作用問題]
在日常生活和生產中，常涉及流體的連續相互作用問題，用常規的分析方法很難奏效.若構建柱體微元模型應用動量定理分析求解，則曲徑通幽，“柳暗花明又一村”。
[[例 4]] 有一宇宙飛船以v=10 km/s在太空中飛行，突然進入一密度為ρ=1×10-7 kg/m3的微隕石塵區，假設微隕石塵與飛船碰撞後即附著在飛船上.欲使飛船保持原速度不變，試求飛船的助推器的助推力應增大為多少?(已知飛船的正橫截面積S=2 m2)
[解析] 選在時間Δt內與飛船碰撞的微隕石塵為研究物件，其質量應等於底面積為S，高為vΔt的直柱體內微隕石塵的質量，即m=ρSvΔt，初動量為0，末動量為mv.設飛船對微隕石的作用力為F，由動量定理得，
則 根據牛頓第三定律可知，微隕石對飛船的撞擊力大小也等於20 N.因此，飛船要保持原速度勻速飛行，助推器的推力應增大20 N。
[五、 動量定理的應用可擴充套件到全過程]
物體在不同階段受力情況不同，各力可以先後產生衝量，運用動量定理，就不用考慮運動的細節，可“一網打盡”，乾淨利索。
[[例 5]] 質量為m的物體靜止放在足夠大的水平桌面上，物體與桌面的動摩擦因數為μ，有一水平恆力F作用在物體上，使之加速前進，經t1 s撤去力F後，物體減速前進直至靜止，問:物體運動的總時間有多長?
[[解析]] 本題若運用牛頓定律解決則過程較為繁瑣，運用動量定理則可一氣呵成，一目瞭然.由於全過程初、末狀態動量為零，對全過程運用動量定理，有
故。
[點評] 本題同學們可以嘗試運用牛頓定律來求解，以求掌握一題多解的方法，同時比較不同方法各自的特點，這對今後的學習會有較大的幫助。
[六、 動量定理的應用可擴充套件到物體系]
儘管系統內各物體的運動情況不同，但各物體所受衝量之和仍等於各物體總動量的變化量。
[[例 6]] 質量為M的金屬塊和質量為m的木塊通過細線連在一起，從靜止開始以加速度a在水中下沉，經時間t1，細線斷裂，金屬塊和木塊分離，再經過時間t2木塊停止下沉，此時金屬塊的速度多大?(已知此時金屬塊還沒有碰到底面.)
[[解析]] 金屬塊和木塊作為一個系統，整個過程系統受到重力和浮力的衝量作用，設金屬塊和木塊的浮力分別為F浮M和F浮m，木塊停止時金屬塊的速度為vM，取豎直向下的方向為正方向，對全過程運用動量定理得
①
細線斷裂前對系統分析受力有
， ②
聯立①②得 。
綜上，動量定量的應用非常廣泛.仔細地理解動量定理的物理意義，潛心地探究它的典型應用，對於我們深入理解有關的知識、感悟方法，提高運用所學知識和方法分析解決實際問題的能力很有幫助.
